第七章 二阶电路
用二阶线性常微分方程描述的电路称为二阶电路，二阶电路中至少含有两个储能元件——当然含有两个储能元件的电路并不一定为二阶电路，比如两个电容（电感）串（并）联情况。
◆ 重点：
1． 电路微分方程的建立 2． 特征根的重要意义 3． 微分方程解的物理意义
◆ 难点：
1． 电路微分的解及其物理意义 2． 不同特征根的讨论计算
7.0 知识复习
一、二阶齐次微分方程的通解形式
ay ' ' +by ' +cy =0，其特征方程为：ap
2
+bp +c =0，特征根：p 1, 2=-
b 2a
±
b -4ac 4a
2
。
当特征方程有不同的实根p 1、p 2时，y =A 1e p 1t +A 2e p 2t 当特征方程有相同的实根p 时，y =(A 1+A 2t ) e pt
当特征方程有共轭的复根p 1, 2=-δ±j ω时，y =e -(δ+j ω) t =e -δt (A 1cos ωt +A 2sin ωt )
二、欧拉公式
e
j β
=cos β+j sin β
sin(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
-e j 2
-j (ωt +β)
-j (ωt +β)
e
-j β
=cos β-j sin β
cos(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
+e 2
7.1 二阶电路的零输入响应
7.1.1 二阶电路中的能量振荡
在具体研究二阶电路的零输入响应之前，我们以仅仅含电容与电感的理想二阶电路（即R=0，无阻尼情况）来讨论二阶电路的零输入时的电量及能量变化情况。
+
U 0
C L _
(a) -
_
C L 0
+
(d)
图8-1 L C 电路中的能量振
荡
设电容的初始电压为U 0，电感的初始电流为零。在初始时刻，能量全部存储于电容中，电感中没有储能。此时电流为零，电流的变化率不为零（ u C =u L =L
di dt
≠0，∴
di dt
，这样电流将不断增大，≠0）
原来存储在电容中的电能开始转移，电容的电压开始逐渐减小。当电容电压下降到零时，电感电压也为零，此时电流的变化率也就为零，电流达到最大值I 0，此时电场能全部转化为电磁能，存储在电感中。 电容电压虽然为零，但其变化率不为零（ i C =i L =I 0=C
du C dt
≠0，∴
du C dt
，电路中的电流≠0）
从I 0逐渐减小，电容在电流的作用下被充电（电压的极性与以前不同），当电感中的电流下降到零的瞬间，能量再度全部存储在电容中，电容电压又达到，只是极性与开始相反。
之后电容又开始放电，此时电流的方向与上一次电容放电时的电流方向相反，与刚才的过程相同，能量再次从电场能转化为电磁能，直到电容电压的大小与极性与初始情况一致，电路回到初始情况。
上述过程将不断重复，电路中的电压与电流也就形成周而复始的等幅振荡。
可以想象，当存在耗能元件时的情况。一种可能是电阻较小，电路仍然可以形成振荡，但由于能量在电场能与电磁能之间转化时，不断地被电阻元件消耗掉，所以形成的振荡为减幅振荡，即幅度随着时间衰减到零；另一种可能是电阻较大，电容存储的能量在第一次转移时就有大部分被电阻消耗掉，电路中的能量已经不可能在电场能与电磁能之间往返转移，电压、电流将直接衰减到零。
7.1.2 二阶电路的微分方程
二阶电路如下，其中电容电压的初始值为u C (0+) =u C (0-) =U 0，电感电流的初始值为
i L (0+) =i L (0-) =0。
图8-2 R 、L 、C 串联的二阶电路
根据该电路列写电路方程为-u C +u R +u L =0 其电路电流为：i =-C 因此：u R =Ri =-RC
du C dt dt
，u R =L
di dt =-LC
d u C dt
22
du C
所以，电路方程为：LC
d u C dt
2
2
+RC
du C dt
+u C =0
7.1.3 二阶电路微分方程的求解
方程LC
d u C dt
22
+RC
du C dt
+u C =0的特征方程为LCp
2
+RCp +1=0。特征根为：
2
p =-
R 2L
±
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
其中：
p 1=-
R 2L R 2L
+
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
22
p 2=-
-
由特征根的性质（不等的实数、相等的实数或共轭的复数）就可以确定通解的具体形式。再据电路的初始条件即可得出通解中的待定系数。
7.1.4 二阶电路特征根的讨论
分别讨论特征根的情况。
一、过阻尼情况——非振荡放电过程 1．过阻尼的条件
1L 4L ⎛R ⎫
当 ，即R >2（R 2>）时，特征根p 1、p 2为不相等的负实数。 ⎪>
LC C C ⎝2L ⎭
2
此时固有频率为不相等的负实数， 2．过阻尼时的响应
当特征根为不相等的实数时，方程的解的形式为
u C (t ) =A 1e
p 1t
+A 2e
p 2t
其中：
p 1=-
R 2L R 2L
+
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
1⎛R ⎫
⎪-
2L LC ⎝⎭
22
p 2=-
-
而i =C 而
du C dt
，
du C dt
t =0+
=-
I 0C
，且电路的初始条件，i L (0+) =I 0，有
u C (0+) =U 0，i L (0-) =i L (0+) =0
同时
i =C
du C dt
，
du C dt
t =0+
=-
I 0C
=-
0C
=0
因此，初始条件为：
u C (0+) =U 0，
du C dt
t =0+
=0
代入电路方程u C (t ) =A 1e p 1t +A 2e p 2t 中，就可以解出其中的待定系数，得出
u C (t ) =
U 0p 1-p 2
(p 1e
p 2t
-p 2e
p 1t
)
i L (t ) =-C
du C dt
=
CU 0p 1p 2p 1-p 2
(e
p 1t
-e
p 2t
) =
U 0
L (p 1-p 2)
(e
p 1t
-e
p 2t
)
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 均为随着时间衰减的指数函数，电路的响应为非振荡响应。其中当电流的变化率为零的时刻t m 时电流达到最大值。
di L dt
=p 1e
p 1t
-p 2e
p 2t
=0
而：
t m =
1p 1-p 2
ln p 2p 1
3．过阻尼时的响应曲线
图8-3 非振荡放电过程的响应曲线
二、临界阻尼情况 1．临界阻尼的条件
1L 4L ⎛R ⎫
当 ，即R =2（R 2=）时，特征根p 1、p 2为相等的负实数p ；此时固⎪=
LC C C ⎝2L ⎭
2
有频率为相等的负实数，
2．临界阻尼时的响应
当方程的特征根相同时，u C (t ) =(A 1+A 2t ) e pt ，然后可以按照初值求取待定系数；也可以利用非振荡放电过程的解，令p 1→p 2=p =-
R 2L
=-α，取极限得出。
非振荡放电过程的解为：u *C (t ) =根据罗必塔法则：
U 0p 1-p 2
(p 1e
p 2t
-p 2e
p 1t
令p 1→p 2=p =-) ，
R 2L
取极限，=-α，
d (p 1e
u C (t ) =U 0lim
p 2→p 1
p 2t
-p 2e
p 1t
) =U 0(e
p 1t
dp 2
d (p 2-p 1)
dp 2
-p 1te
p 1t
) =U 0e
-αt
(1+αt )
i L (t ) =-C
du C dt
=
U 0L
te
-αt
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 也为随着时间衰减的指数函数，仍然为非振荡响应。其中
t m =
1α
3．临界阻尼时的响应曲线
临界阻尼时响应曲线的变化规律与过阻尼时的情况类似。
t 图8-4 临界阻尼情况的响应曲线
三、欠阻尼情况 1．欠阻尼的条件
1L 4L ⎛R ⎫
当 ，即R
LC C C ⎝2L ⎭
2
负数。
2．欠阻尼时的响应
⎛R ⎫
- 令α=，ω=⎪，则微分方程的特征根p 1=-α+j ω，p 2=-α-j ω。 LC 2L 2L ⎝⎭
R
2
1
2
如图所示，设ω与α及ω0之间存在三角关系
α
即 ω0=
δ+ω
22
，β=arctg
ωα
则 α=ω0c o s β，ω=ω0sin β。 根据欧拉公式：
e
j β
=cos β+j sin β
sin(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
-e j 2
-j (ωt +β)
-j (ωt +β)
e
-j β
=cos β-j sin β
cos(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
+e 2
可将特征根写为：
p 1=-ω0e
-j β
，p 2=-ω0e j β
因此：
u C (t ) =
=
U 0p 1-p 2U 0-j 2ω
⎡e
⎢⎣
(p 1e
p 2t
-p 2e
p 1t
)
[-ω
e e
j β(-α+j ω) t
+ω0e
-j β
e
(-α-j ω) t
]
=
U 0ω0
ωU 0ω0
ω
j (ωt +β)
e
-αt
-e j 2
-j (ωt +β)
⎤⎥⎦
=e
-αt
sin(ωt +β)
i L (t ) =i C (t ) =-C
du c (t ) dt
=
U 0ωL
e
-αt
sin ωt
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 均为幅值随着时间按指数规律衰减的振荡函数，电路的响应为衰减振荡响应。
3．欠阻尼时的响应曲线
4．无阻尼的情况
无阻尼情况是欠阻尼的一种特殊情况。当R =0时，α=0，ω=ω0=为
1LC
，β=
π2
，此时的响应
u C (t ) =U 0sin(ω0t +
U 0ω0L
π2
) C L
i L (t ) =sin ω0t =U 0
sin ω0t
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 均为正弦函数，其幅值不随时间衰减，电路的响应为等幅振荡响应，称为系统的固有频率，当二阶电路的激励为同频率的正弦函数时，称此时电路发生了谐振，其物理意义类似于机械系统的共振。
7.2 二阶电路的阶跃响应与冲激响应
7.2.1 二阶电路的阶跃响应
一、定义
二阶电路在阶跃激励下的零状态响应，称为阶跃响应。
(t )
L 图8-7 R L C 串联的二阶电路的阶跃响应电路
二、求解的步骤
二阶电路的阶跃响应的求取类似于一阶电路的阶跃响应的求取方法。其步骤为 1．计算电路的初始值
i L (0+) 、
di L dt du C dt
0+
u C (0+) 、
0+
2．列写电路微分方程
根据KCL 或KVL 定理列写将电路方程，将其整理成有关电容电压或电感电流（状态变量）的二阶微分方程。
3．计算电路方程的特解
因为是阶跃响应，所以电路方程的特解为常数A ，且A 可以根据初始值最后确定为阶跃激励的强度。
4．计算电路方程的通解
而电路方程的通解为齐次方程的解，因此根据其特征方程求得电路方程得特征根为s 当s 为两个不相等的实数p 1、p 2时，y =A 1e p 1t +A 2e p 2t 当s 为两个相同的实根p 时，y =(A 1+A 2t ) e pt
当s 为两个共轭的复根p 1、p 2时，p 1, 2=-α±j ω时，y =e (α+j ω) t =e -αt (A 1cos ωt +A 2sin ωt ) 。实际上，在此情况下（欠阻尼），可以直接设电路方程的通解为y =Ae -αt sin(ωt +ϕ) 。然后用初始值确定其中的待定系数A 与ϕ。
5．计算电路的初始值
原电路方程的解即为通解于特解之和，再根据电路的初始条件计算出各个待定系数。 这样即可得出电路方程的解。 三、响应曲线
下面给出过阻尼、临界阻尼、欠阻尼三种情况下电路方程的响应曲线，可以看出，三种情况下的稳态值相同。
7.2.2 二阶电路的冲激响应
一、定义
所谓“二阶电路的冲激响应”。实际上是零状态的二阶电路在冲激源的作用下所产生的响应，即为二阶电路在冲激源作用下，建立一个初始状态后产生的零输入响应。
二、解法
因为已知初始状态的二阶电路的零输入响应的求法在前面的章节中已经有详细的介绍，因此要求解二阶电路的冲激响应，关键在于求出冲激激励所产生的电路初始值。
(t )
L 图8-10 R L C 串联的二阶电路的冲激响应电路
7.4 状态方程
在电路系统中，以电容电压及电感电流为变量，列写出的微分方程称为“状态方程”，其中的电容电压及电感电流初始值即为方程的初始值。状态方程在动态系统的研究中具有十分重要的意义。
所谓状态变量，是一组数目最少的、能够确定网络所有变量的动态变量。前面我们介绍了电路方程的列写，实际上是用的是输入-输出方法，也就是选取我们需要研究的单个电路变量，列写它跟输入函数之间的微分方程关系，我们称它为“输入-输出法“。这种方法常常列写出高阶微分方程，其求解存在一些困难，而且一般每一次只能描述一个变量的情况；而列写电路方程的另一种方法是所谓的“状态变量法”，也就是先找出关于一组状态变量的一阶微分方程，然后找到该组状态变量跟激励函数的关系（也为一阶关系），称为“输出方程”。可见对于高阶电路的分析而言，状态变量分析法一方面为我们提供了所有动态变量之间的关系，另外也将求解高阶微分方程的问题转化成为两次一阶方程的求取。
电路的状态方程形式如下：
=Ax +Bw x
为电路中的状态变量向量的一阶导数，其中x x 为电路中的状态变量向量，w 为电路的激励向量（输
入向量），A 、B 分别为相应的系数矩阵。
电路的输出方程形式如下：
r =Cx +Dw
其中r 为电路中的待求响应（输出相量），x 为电路中的状态变量向量，w 为电路的激励向量，C 、D 分别为相应的系数矩阵。可见该方程组为一组代数方程组。
由此可见，状态方程即为有关一组状态变量方程组。 下面我们举例说明。 例1．
因为：
整理，得：
写成标准式： 例2．
因为：
整理，得：
写成标准式：
(t )
L 图8-10 例题1的电路
U L S =i di L R +u C +L dt
C du C dt
=i L
di L 1dt =-R L i L -
L u C +
1L U S
du C 1dt =
C
i L
⎡R ⎡i -
1⎤
L ⎤⎢-⎢⎥L L
⎥⎡i ⎡1⎤⎥⎢⎣u =⎢⎢L ⎤⎥+C ⎦⎢
1⎣C
0⎥⎣u L ⎥C ⎦⎢⎦
⎣0⎥U S ⎦ i
(t ) L R
t ) 图8-12 例题2的电路
i u C L =
R +C
du C
2
dt
U R di L S =i L 1+u C +L
dt
du C 1dt
=
1C
i L -
R u C
2C
di L =-
R 1i 11dt
L
L -L
u C +L
U S
⎡1-
1⎤
例3．
因为：
整理，得：
写成标准式：
⎡i ⎢L
⎤⎢C R C ⎥⎡0⎤
2⎥⎡i ⎣u ⎥=⎢
⎢L ⎤
⎥+⎢1⎥U C ⎦⎢R 1⎢⎣-
L
-
1⎥⎣u ⎦⎢S C L ⎥⎣L ⎥
⎦⎦
I R
R i (t ) 2 图8-12 例题3的电路
i =
U S -u C 1
R
1
u C 1=R 22C du C 2
dt
+u C 2
u -u C 1
C 1=(
U S R -C du C 11
1
dt
) R 2+u C 2
du C 11dt =
1R u C 1-
2C 2
R u C 2
2C 2
du C 2dt
=-
R 1+R 2R -
R 21R u C 12C 1
R u C 2+
1S
2C 1
L
U ⎡1
⎡u -
1⎤
C 1⎤⎢⎢⎥=C R C ⎥⎡u ⎡0
⎤
2C 1⎤⎢⎥⎣u ⎢C 2⎦⎢-R 1
⎢⎣L
-1⎥⎥⎢⎣u ⎥+1
C 2⎦⎢⎣R ⎥U S ⎦
1C L ⎥1
⎦
第七章 二阶电路
用二阶线性常微分方程描述的电路称为二阶电路，二阶电路中至少含有两个储能元件——当然含有两个储能元件的电路并不一定为二阶电路，比如两个电容（电感）串（并）联情况。
◆ 重点：
1． 电路微分方程的建立 2． 特征根的重要意义 3． 微分方程解的物理意义
◆ 难点：
1． 电路微分的解及其物理意义 2． 不同特征根的讨论计算
7.0 知识复习
一、二阶齐次微分方程的通解形式
ay ' ' +by ' +cy =0，其特征方程为：ap
2
+bp +c =0，特征根：p 1, 2=-
b 2a
±
b -4ac 4a
2
。
当特征方程有不同的实根p 1、p 2时，y =A 1e p 1t +A 2e p 2t 当特征方程有相同的实根p 时，y =(A 1+A 2t ) e pt
当特征方程有共轭的复根p 1, 2=-δ±j ω时，y =e -(δ+j ω) t =e -δt (A 1cos ωt +A 2sin ωt )
二、欧拉公式
e
j β
=cos β+j sin β
sin(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
-e j 2
-j (ωt +β)
-j (ωt +β)
e
-j β
=cos β-j sin β
cos(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
+e 2
7.1 二阶电路的零输入响应
7.1.1 二阶电路中的能量振荡
在具体研究二阶电路的零输入响应之前，我们以仅仅含电容与电感的理想二阶电路（即R=0，无阻尼情况）来讨论二阶电路的零输入时的电量及能量变化情况。
+
U 0
C L _
(a) -
_
C L 0
+
(d)
图8-1 L C 电路中的能量振
荡
设电容的初始电压为U 0，电感的初始电流为零。在初始时刻，能量全部存储于电容中，电感中没有储能。此时电流为零，电流的变化率不为零（ u C =u L =L
di dt
≠0，∴
di dt
，这样电流将不断增大，≠0）
原来存储在电容中的电能开始转移，电容的电压开始逐渐减小。当电容电压下降到零时，电感电压也为零，此时电流的变化率也就为零，电流达到最大值I 0，此时电场能全部转化为电磁能，存储在电感中。 电容电压虽然为零，但其变化率不为零（ i C =i L =I 0=C
du C dt
≠0，∴
du C dt
，电路中的电流≠0）
从I 0逐渐减小，电容在电流的作用下被充电（电压的极性与以前不同），当电感中的电流下降到零的瞬间，能量再度全部存储在电容中，电容电压又达到，只是极性与开始相反。
之后电容又开始放电，此时电流的方向与上一次电容放电时的电流方向相反，与刚才的过程相同，能量再次从电场能转化为电磁能，直到电容电压的大小与极性与初始情况一致，电路回到初始情况。
上述过程将不断重复，电路中的电压与电流也就形成周而复始的等幅振荡。
可以想象，当存在耗能元件时的情况。一种可能是电阻较小，电路仍然可以形成振荡，但由于能量在电场能与电磁能之间转化时，不断地被电阻元件消耗掉，所以形成的振荡为减幅振荡，即幅度随着时间衰减到零；另一种可能是电阻较大，电容存储的能量在第一次转移时就有大部分被电阻消耗掉，电路中的能量已经不可能在电场能与电磁能之间往返转移，电压、电流将直接衰减到零。
7.1.2 二阶电路的微分方程
二阶电路如下，其中电容电压的初始值为u C (0+) =u C (0-) =U 0，电感电流的初始值为
i L (0+) =i L (0-) =0。
图8-2 R 、L 、C 串联的二阶电路
根据该电路列写电路方程为-u C +u R +u L =0 其电路电流为：i =-C 因此：u R =Ri =-RC
du C dt dt
，u R =L
di dt =-LC
d u C dt
22
du C
所以，电路方程为：LC
d u C dt
2
2
+RC
du C dt
+u C =0
7.1.3 二阶电路微分方程的求解
方程LC
d u C dt
22
+RC
du C dt
+u C =0的特征方程为LCp
2
+RCp +1=0。特征根为：
2
p =-
R 2L
±
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
其中：
p 1=-
R 2L R 2L
+
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
22
p 2=-
-
由特征根的性质（不等的实数、相等的实数或共轭的复数）就可以确定通解的具体形式。再据电路的初始条件即可得出通解中的待定系数。
7.1.4 二阶电路特征根的讨论
分别讨论特征根的情况。
一、过阻尼情况——非振荡放电过程 1．过阻尼的条件
1L 4L ⎛R ⎫
当 ，即R >2（R 2>）时，特征根p 1、p 2为不相等的负实数。 ⎪>
LC C C ⎝2L ⎭
2
此时固有频率为不相等的负实数， 2．过阻尼时的响应
当特征根为不相等的实数时，方程的解的形式为
u C (t ) =A 1e
p 1t
+A 2e
p 2t
其中：
p 1=-
R 2L R 2L
+
1⎛R ⎫
⎪-LC ⎝2L ⎭
1⎛R ⎫
⎪-
2L LC ⎝⎭
22
p 2=-
-
而i =C 而
du C dt
，
du C dt
t =0+
=-
I 0C
，且电路的初始条件，i L (0+) =I 0，有
u C (0+) =U 0，i L (0-) =i L (0+) =0
同时
i =C
du C dt
，
du C dt
t =0+
=-
I 0C
=-
0C
=0
因此，初始条件为：
u C (0+) =U 0，
du C dt
t =0+
=0
代入电路方程u C (t ) =A 1e p 1t +A 2e p 2t 中，就可以解出其中的待定系数，得出
u C (t ) =
U 0p 1-p 2
(p 1e
p 2t
-p 2e
p 1t
)
i L (t ) =-C
du C dt
=
CU 0p 1p 2p 1-p 2
(e
p 1t
-e
p 2t
) =
U 0
L (p 1-p 2)
(e
p 1t
-e
p 2t
)
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 均为随着时间衰减的指数函数，电路的响应为非振荡响应。其中当电流的变化率为零的时刻t m 时电流达到最大值。
di L dt
=p 1e
p 1t
-p 2e
p 2t
=0
而：
t m =
1p 1-p 2
ln p 2p 1
3．过阻尼时的响应曲线
图8-3 非振荡放电过程的响应曲线
二、临界阻尼情况 1．临界阻尼的条件
1L 4L ⎛R ⎫
当 ，即R =2（R 2=）时，特征根p 1、p 2为相等的负实数p ；此时固⎪=
LC C C ⎝2L ⎭
2
有频率为相等的负实数，
2．临界阻尼时的响应
当方程的特征根相同时，u C (t ) =(A 1+A 2t ) e pt ，然后可以按照初值求取待定系数；也可以利用非振荡放电过程的解，令p 1→p 2=p =-
R 2L
=-α，取极限得出。
非振荡放电过程的解为：u *C (t ) =根据罗必塔法则：
U 0p 1-p 2
(p 1e
p 2t
-p 2e
p 1t
令p 1→p 2=p =-) ，
R 2L
取极限，=-α，
d (p 1e
u C (t ) =U 0lim
p 2→p 1
p 2t
-p 2e
p 1t
) =U 0(e
p 1t
dp 2
d (p 2-p 1)
dp 2
-p 1te
p 1t
) =U 0e
-αt
(1+αt )
i L (t ) =-C
du C dt
=
U 0L
te
-αt
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 也为随着时间衰减的指数函数，仍然为非振荡响应。其中
t m =
1α
3．临界阻尼时的响应曲线
临界阻尼时响应曲线的变化规律与过阻尼时的情况类似。
t 图8-4 临界阻尼情况的响应曲线
三、欠阻尼情况 1．欠阻尼的条件
1L 4L ⎛R ⎫
当 ，即R
LC C C ⎝2L ⎭
2
负数。
2．欠阻尼时的响应
⎛R ⎫
- 令α=，ω=⎪，则微分方程的特征根p 1=-α+j ω，p 2=-α-j ω。 LC 2L 2L ⎝⎭
R
2
1
2
如图所示，设ω与α及ω0之间存在三角关系
α
即 ω0=
δ+ω
22
，β=arctg
ωα
则 α=ω0c o s β，ω=ω0sin β。 根据欧拉公式：
e
j β
=cos β+j sin β
sin(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
-e j 2
-j (ωt +β)
-j (ωt +β)
e
-j β
=cos β-j sin β
cos(ωt +β) =
e
j (ωt +β)
+e 2
可将特征根写为：
p 1=-ω0e
-j β
，p 2=-ω0e j β
因此：
u C (t ) =
=
U 0p 1-p 2U 0-j 2ω
⎡e
⎢⎣
(p 1e
p 2t
-p 2e
p 1t
)
[-ω
e e
j β(-α+j ω) t
+ω0e
-j β
e
(-α-j ω) t
]
=
U 0ω0
ωU 0ω0
ω
j (ωt +β)
e
-αt
-e j 2
-j (ωt +β)
⎤⎥⎦
=e
-αt
sin(ωt +β)
i L (t ) =i C (t ) =-C
du c (t ) dt
=
U 0ωL
e
-αt
sin ωt
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 均为幅值随着时间按指数规律衰减的振荡函数，电路的响应为衰减振荡响应。
3．欠阻尼时的响应曲线
4．无阻尼的情况
无阻尼情况是欠阻尼的一种特殊情况。当R =0时，α=0，ω=ω0=为
1LC
，β=
π2
，此时的响应
u C (t ) =U 0sin(ω0t +
U 0ω0L
π2
) C L
i L (t ) =sin ω0t =U 0
sin ω0t
由此可见，u C (t ) 和i L (t ) 均为正弦函数，其幅值不随时间衰减，电路的响应为等幅振荡响应，称为系统的固有频率，当二阶电路的激励为同频率的正弦函数时，称此时电路发生了谐振，其物理意义类似于机械系统的共振。
7.2 二阶电路的阶跃响应与冲激响应
7.2.1 二阶电路的阶跃响应
一、定义
二阶电路在阶跃激励下的零状态响应，称为阶跃响应。
(t )
L 图8-7 R L C 串联的二阶电路的阶跃响应电路
二、求解的步骤
二阶电路的阶跃响应的求取类似于一阶电路的阶跃响应的求取方法。其步骤为 1．计算电路的初始值
i L (0+) 、
di L dt du C dt
0+
u C (0+) 、
0+
2．列写电路微分方程
根据KCL 或KVL 定理列写将电路方程，将其整理成有关电容电压或电感电流（状态变量）的二阶微分方程。
3．计算电路方程的特解
因为是阶跃响应，所以电路方程的特解为常数A ，且A 可以根据初始值最后确定为阶跃激励的强度。
4．计算电路方程的通解
而电路方程的通解为齐次方程的解，因此根据其特征方程求得电路方程得特征根为s 当s 为两个不相等的实数p 1、p 2时，y =A 1e p 1t +A 2e p 2t 当s 为两个相同的实根p 时，y =(A 1+A 2t ) e pt
当s 为两个共轭的复根p 1、p 2时，p 1, 2=-α±j ω时，y =e (α+j ω) t =e -αt (A 1cos ωt +A 2sin ωt ) 。实际上，在此情况下（欠阻尼），可以直接设电路方程的通解为y =Ae -αt sin(ωt +ϕ) 。然后用初始值确定其中的待定系数A 与ϕ。
5．计算电路的初始值
原电路方程的解即为通解于特解之和，再根据电路的初始条件计算出各个待定系数。 这样即可得出电路方程的解。 三、响应曲线
下面给出过阻尼、临界阻尼、欠阻尼三种情况下电路方程的响应曲线，可以看出，三种情况下的稳态值相同。
7.2.2 二阶电路的冲激响应
一、定义
所谓“二阶电路的冲激响应”。实际上是零状态的二阶电路在冲激源的作用下所产生的响应，即为二阶电路在冲激源作用下，建立一个初始状态后产生的零输入响应。
二、解法
因为已知初始状态的二阶电路的零输入响应的求法在前面的章节中已经有详细的介绍，因此要求解二阶电路的冲激响应，关键在于求出冲激激励所产生的电路初始值。
(t )
L 图8-10 R L C 串联的二阶电路的冲激响应电路
7.4 状态方程
在电路系统中，以电容电压及电感电流为变量，列写出的微分方程称为“状态方程”，其中的电容电压及电感电流初始值即为方程的初始值。状态方程在动态系统的研究中具有十分重要的意义。
所谓状态变量，是一组数目最少的、能够确定网络所有变量的动态变量。前面我们介绍了电路方程的列写，实际上是用的是输入-输出方法，也就是选取我们需要研究的单个电路变量，列写它跟输入函数之间的微分方程关系，我们称它为“输入-输出法“。这种方法常常列写出高阶微分方程，其求解存在一些困难，而且一般每一次只能描述一个变量的情况；而列写电路方程的另一种方法是所谓的“状态变量法”，也就是先找出关于一组状态变量的一阶微分方程，然后找到该组状态变量跟激励函数的关系（也为一阶关系），称为“输出方程”。可见对于高阶电路的分析而言，状态变量分析法一方面为我们提供了所有动态变量之间的关系，另外也将求解高阶微分方程的问题转化成为两次一阶方程的求取。
电路的状态方程形式如下：
=Ax +Bw x
为电路中的状态变量向量的一阶导数，其中x x 为电路中的状态变量向量，w 为电路的激励向量（输
入向量），A 、B 分别为相应的系数矩阵。
电路的输出方程形式如下：
r =Cx +Dw
其中r 为电路中的待求响应（输出相量），x 为电路中的状态变量向量，w 为电路的激励向量，C 、D 分别为相应的系数矩阵。可见该方程组为一组代数方程组。
由此可见，状态方程即为有关一组状态变量方程组。 下面我们举例说明。 例1．
因为：
整理，得：
写成标准式： 例2．
因为：
整理，得：
写成标准式：
(t )
L 图8-10 例题1的电路
U L S =i di L R +u C +L dt
C du C dt
=i L
di L 1dt =-R L i L -
L u C +
1L U S
du C 1dt =
C
i L
⎡R ⎡i -
1⎤
L ⎤⎢-⎢⎥L L
⎥⎡i ⎡1⎤⎥⎢⎣u =⎢⎢L ⎤⎥+C ⎦⎢
1⎣C
0⎥⎣u L ⎥C ⎦⎢⎦
⎣0⎥U S ⎦ i
(t ) L R
t ) 图8-12 例题2的电路
i u C L =
R +C
du C
2
dt
U R di L S =i L 1+u C +L
dt
du C 1dt
=
1C
i L -
R u C
2C
di L =-
R 1i 11dt
L
L -L
u C +L
U S
⎡1-
1⎤
例3．
因为：
整理，得：
写成标准式：
⎡i ⎢L
⎤⎢C R C ⎥⎡0⎤
2⎥⎡i ⎣u ⎥=⎢
⎢L ⎤
⎥+⎢1⎥U C ⎦⎢R 1⎢⎣-
L
-
1⎥⎣u ⎦⎢S C L ⎥⎣L ⎥
⎦⎦
I R
R i (t ) 2 图8-12 例题3的电路
i =
U S -u C 1
R
1
u C 1=R 22C du C 2
dt
+u C 2
u -u C 1
C 1=(
U S R -C du C 11
1
dt
) R 2+u C 2
du C 11dt =
1R u C 1-
2C 2
R u C 2
2C 2
du C 2dt
=-
R 1+R 2R -
R 21R u C 12C 1
R u C 2+
1S
2C 1
L
U ⎡1
⎡u -
1⎤
C 1⎤⎢⎢⎥=C R C ⎥⎡u ⎡0
⎤
2C 1⎤⎢⎥⎣u ⎢C 2⎦⎢-R 1
⎢⎣L
-1⎥⎥⎢⎣u ⎥+1
C 2⎦⎢⎣R ⎥U S ⎦
1C L ⎥1
⎦