原子核物理实验报告
实验员：
学号: 同组者：
一．实验原理：
1. 符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择
出来。选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。符合法是研究相关事件的一种方法。 2. 符合概念与分辨时间
真实符合：具有时间关联性的同时事件
偶然符合：没有时间关联性的同时事件。例如某个核在某时刻发生衰变，其β粒子被β
探测器记录，但级联的γ射线却没有被γ探测器记录到，如果恰好有另一个核的γ射线被γ探测器记录到，那么这两个来自不同原子核的β和γ射线在符合电路中产生的符合就是无时间关联事件间的符合即属偶然符合。
当两个脉冲的起始时间差别很小，以致于符合装置不能区分它们的时间差别时，就会被
当作同时的事件记录下来。符合装置具有一定的时间分辨能力，符合装置所能够区分的最小时间间隔 τ 称为符合的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、 符合电路的性能有关。分辨时间是符合装置的基本参量，它决定了符合装置研究不同事件的 时间关系时所能达到的精确度。
---符合测量部分
两输入脉冲出现的时间差小于某一值时，符合电路就把他们当做同时脉冲。即为符
合电路的分辨时间。理想情况下
2.
分辨时间的求法：
。
a 为理想情况下电子信号，b 为物理信号，存在时间离散。，人为改变两输入道的相对
延迟时间 td 时，符合计数率随延 迟时间 td 的分布曲线称为延迟符合曲线。对于瞬发事件，即发生的时间间隔远小于符合的分 辨时间τ的事件，测得的延迟符合曲线称为
瞬时符合曲线，如图所示， 由于标准脉冲发生器产生的脉冲基本上没有时间离散，测得瞬时符合曲线为对称的矩形分布。通常把瞬时符合曲线的宽度定为 2τ，τ称为电子学分辨时间。 用放射源60Co 的β-γ瞬时符合信号，作瞬时符合曲线的测量，其结果如图(b)所示。以瞬时符合曲线的半宽度来定义符合分辩时间(即最高符合计数率一半处的全宽度 2τ) 。τ又称物理分辩时间。
3.Co60原子衰变的情况, Co60衰变发射的β 射线和两种γ射线可以认为是同步产生的。
用两个γ探测器来探测β 和γ。两探测器对β和γ射线的探测效率分别为ε1和ε2。设放射源的活度为A0，由β和γ2引起的两探测器的计数率分别为 易得活度A =
N =A ε N γ=A ε
β
1
2
N *N
β
γ
，这样就摆脱了探测效率的效率的制约，形成绝对测量。
βγ
4. 考虑到γγ符合，以及偶然符合，本底计数率，我们得到：N β0=Nβ-（N βb+Nβγ） N γ0=Nγ-N γb ， 利用铝片我们可以求出γγ符合，最后求出本地计数率，得出
二．实验步骤与内容：
a) 分别利用电子信号及放射源信号求出电子学分辨时间及物理学分辨时间。 b) 在测物理学分辨时间的条件下，分别盖上铝片求出三个道的数据，以及撤掉源只留
铝片测出本地计数率。 c) 计算理论活度及测量活度。 三．实验数据记录与处理：
a) 测量电子学分辨时间：
电子学分辨时间为0.31us 。
b)
物理学分辨时间：（用贝塞尔曲线进行拟合）
物理学分辨时间为0.34us
c) 活度测量
用电子学分辨时间求出理论值： A0=1257.4 /s
用物理学分辨时间求出实验值： A0=1257.5 /s 很明显误差极小。 四．实验结果分析与讨论：
1. 实验让我们更加清晰地了解了符合测量的具体步骤及其思维的精妙。符合测量非常重
要，宇宙射线领域里的一些重要发现几乎都和符合法分不开，符合法的发明为核物理、宇宙射线和超声波等方面的研究提供了有效工具。
2. 实验数据在物理分辨时间测量中与理论有较大差别，可以认为是由于涨落，测量数据
少造成的，属随机误差。
3. 实验在活度测量及分辨时间数据上误差较小，人员无明显操作失误，可以认为数据真
实有效，实验结果符合要求。
4. 核物理实验即将结束了，但是本次实验给我本人带来的收获最多，无论是实验技巧的
掌握，还是理论的分析，又或者是数据处理与制图都有极大提升，这与老师的悉心教导是分不开的。祝老师身体健康，万事如意，女儿考北大。。。。。==!
原子核物理实验报告
实验员：
学号: 同组者：
一．实验原理：
1. 符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择
出来。选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。符合法是研究相关事件的一种方法。 2. 符合概念与分辨时间
真实符合：具有时间关联性的同时事件
偶然符合：没有时间关联性的同时事件。例如某个核在某时刻发生衰变，其β粒子被β
探测器记录，但级联的γ射线却没有被γ探测器记录到，如果恰好有另一个核的γ射线被γ探测器记录到，那么这两个来自不同原子核的β和γ射线在符合电路中产生的符合就是无时间关联事件间的符合即属偶然符合。
当两个脉冲的起始时间差别很小，以致于符合装置不能区分它们的时间差别时，就会被
当作同时的事件记录下来。符合装置具有一定的时间分辨能力，符合装置所能够区分的最小时间间隔 τ 称为符合的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、 符合电路的性能有关。分辨时间是符合装置的基本参量，它决定了符合装置研究不同事件的 时间关系时所能达到的精确度。
---符合测量部分
两输入脉冲出现的时间差小于某一值时，符合电路就把他们当做同时脉冲。即为符
合电路的分辨时间。理想情况下
2.
分辨时间的求法：
。
a 为理想情况下电子信号，b 为物理信号，存在时间离散。，人为改变两输入道的相对
延迟时间 td 时，符合计数率随延 迟时间 td 的分布曲线称为延迟符合曲线。对于瞬发事件，即发生的时间间隔远小于符合的分 辨时间τ的事件，测得的延迟符合曲线称为
瞬时符合曲线，如图所示， 由于标准脉冲发生器产生的脉冲基本上没有时间离散，测得瞬时符合曲线为对称的矩形分布。通常把瞬时符合曲线的宽度定为 2τ，τ称为电子学分辨时间。 用放射源60Co 的β-γ瞬时符合信号，作瞬时符合曲线的测量，其结果如图(b)所示。以瞬时符合曲线的半宽度来定义符合分辩时间(即最高符合计数率一半处的全宽度 2τ) 。τ又称物理分辩时间。
3.Co60原子衰变的情况, Co60衰变发射的β 射线和两种γ射线可以认为是同步产生的。
用两个γ探测器来探测β 和γ。两探测器对β和γ射线的探测效率分别为ε1和ε2。设放射源的活度为A0，由β和γ2引起的两探测器的计数率分别为 易得活度A =
N =A ε N γ=A ε
β
1
2
N *N
β
γ
，这样就摆脱了探测效率的效率的制约，形成绝对测量。
βγ
4. 考虑到γγ符合，以及偶然符合，本底计数率，我们得到：N β0=Nβ-（N βb+Nβγ） N γ0=Nγ-N γb ， 利用铝片我们可以求出γγ符合，最后求出本地计数率，得出
二．实验步骤与内容：
a) 分别利用电子信号及放射源信号求出电子学分辨时间及物理学分辨时间。 b) 在测物理学分辨时间的条件下，分别盖上铝片求出三个道的数据，以及撤掉源只留
铝片测出本地计数率。 c) 计算理论活度及测量活度。 三．实验数据记录与处理：
a) 测量电子学分辨时间：
电子学分辨时间为0.31us 。
b)
物理学分辨时间：（用贝塞尔曲线进行拟合）
物理学分辨时间为0.34us
c) 活度测量
用电子学分辨时间求出理论值： A0=1257.4 /s
用物理学分辨时间求出实验值： A0=1257.5 /s 很明显误差极小。 四．实验结果分析与讨论：
1. 实验让我们更加清晰地了解了符合测量的具体步骤及其思维的精妙。符合测量非常重
要，宇宙射线领域里的一些重要发现几乎都和符合法分不开，符合法的发明为核物理、宇宙射线和超声波等方面的研究提供了有效工具。
2. 实验数据在物理分辨时间测量中与理论有较大差别，可以认为是由于涨落，测量数据
少造成的，属随机误差。
3. 实验在活度测量及分辨时间数据上误差较小，人员无明显操作失误，可以认为数据真
实有效，实验结果符合要求。
4. 核物理实验即将结束了，但是本次实验给我本人带来的收获最多，无论是实验技巧的
掌握，还是理论的分析，又或者是数据处理与制图都有极大提升，这与老师的悉心教导是分不开的。祝老师身体健康，万事如意，女儿考北大。。。。。==!