光学 讲义，安徽大学2008年秋季学期
光学 讲义，安徽大学2008年秋季学期
真正的“瞬间强度”是无法探测到的。如：
3. 1. 2 波的叠加原理
前提1：扰动T 1单独存在时，在P 点、t 时刻的引起的扰动为U 1(P , t ) ; 此过程记为：
T 1→U 1(P , t ) ，
图 3. 1. 1：单色热光场在相干时间内的强度的空间分布（赝热光拍照）。经过强度探测仪器相应时间平均后，人们通常获得的，只能是一片强度均匀的亮斑。如现在大家所见到的墙壁。
第17、18课时 ；共72课时 - 5 -
前提2：扰动T 2单独存在时，在P 点、t 时刻的引起的扰动为U 2(P , t ) ; 此
过程记为：
T 2→U 2(P , t ) ，
后果：扰动T 1和T 1同时存在时，他们在P 点、t 时刻的引起的扰动为 U 1(P , t ) + U 1(P , t ) .
T 1+T 2→U 1(P , t ) +U 2(P , t ) 。
第17、18课时 ；共72课时 - 6 -
光学 讲义，安徽大学2008年秋季学期
光学 讲义，安徽大学2008年秋季学期
3. 1. 3 波的独立传播定律：
当两列光波在空间交叠时，它的传播互不干扰。就像另一列波完全不存在
一样。
例：光通信里面的波分复用
3. 1. 4 两个点波源的干涉
波的干涉最简单的例子、最重要的例子
图 3. 1. 3:两个点源的干涉
If :Q 1→U 1(P , t ),
图 3. 1. 2：波的独立传播定律的一个应用实例-波分复用
*
Q 2→U 2(P , t )
2
The n :Q 1+Q 2→U (P , t ) =U 1(P , t ) +U 2(P , t ) 。屏幕P 上观察到的是：
I (P , t ) =U (P , t ) U (P , t ) =U 1(P , t ) +U 2(P , t )
上面这个过程用矢量图描述，就是：
光学 讲义，安徽大学2008年秋季学期
光学 讲义，安徽大学2008年秋季学期
(2) 劳埃德镜
θ
图 3. 2. 4：菲涅尔双棱镜
图 3. 2. 5：劳埃德镜
以上的几种干涉装置（菲涅尔双镜、菲涅尔双棱镜、劳埃德镜），都是杨氏双缝干涉仪的变形。其干涉条纹的性质，均与杨氏双缝相同。
作业3-1，2，4，6，7，8
第17、18课时 ；共72课时 - 18 -
第17、18课时 ；共72课时 - 17 -
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真正的“瞬间强度”是无法探测到的。如：
3. 1. 2 波的叠加原理
前提1：扰动T 1单独存在时，在P 点、t 时刻的引起的扰动为U 1(P , t ) ; 此过程记为：
T 1→U 1(P , t ) ，
图 3. 1. 1：单色热光场在相干时间内的强度的空间分布（赝热光拍照）。经过强度探测仪器相应时间平均后，人们通常获得的，只能是一片强度均匀的亮斑。如现在大家所见到的墙壁。
第17、18课时 ；共72课时 - 5 -
前提2：扰动T 2单独存在时，在P 点、t 时刻的引起的扰动为U 2(P , t ) ; 此
过程记为：
T 2→U 2(P , t ) ，
后果：扰动T 1和T 1同时存在时，他们在P 点、t 时刻的引起的扰动为 U 1(P , t ) + U 1(P , t ) .
T 1+T 2→U 1(P , t ) +U 2(P , t ) 。
第17、18课时 ；共72课时 - 6 -
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3. 1. 3 波的独立传播定律：
当两列光波在空间交叠时，它的传播互不干扰。就像另一列波完全不存在
一样。
例：光通信里面的波分复用
3. 1. 4 两个点波源的干涉
波的干涉最简单的例子、最重要的例子
图 3. 1. 3:两个点源的干涉
If :Q 1→U 1(P , t ),
图 3. 1. 2：波的独立传播定律的一个应用实例-波分复用
*
Q 2→U 2(P , t )
2
The n :Q 1+Q 2→U (P , t ) =U 1(P , t ) +U 2(P , t ) 。屏幕P 上观察到的是：
I (P , t ) =U (P , t ) U (P , t ) =U 1(P , t ) +U 2(P , t )
上面这个过程用矢量图描述，就是：
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(2) 劳埃德镜
θ
图 3. 2. 4：菲涅尔双棱镜
图 3. 2. 5：劳埃德镜
以上的几种干涉装置（菲涅尔双镜、菲涅尔双棱镜、劳埃德镜），都是杨氏双缝干涉仪的变形。其干涉条纹的性质，均与杨氏双缝相同。
作业3-1，2，4，6，7，8
第17、18课时 ；共72课时 - 18 -
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