实验18光的偏振实验

实验18 光的偏振实验

亡灵 311300

【实验目的】

1、 理解偏振光的基本概念，偏振光的起偏与检偏方法；

2、 学习偏振片与波片的工作原理与使用方法。

【仪器用具】

SGP-2A型偏振光实验系统

【实验原理】

1、 光波偏振态的描述 一般用光波的电矢量（又称光矢量）的振动状态来描述光波的偏振。按光矢量的振动状态可把光波偏振态大体分成五种：自然光、线偏振光、部分偏振光、圆偏振光和椭圆偏振光。这里重点讨论偏振光的描述。

一个单色偏振光可分解为两个偏振方向互相垂直的线偏振光的叠加，即

（ 18-1 ）

式中为x方向偏振分量相对于y方向偏振分量的位相延迟量，a1，a2分别是两偏振分量的振幅，为光波的圆频率。

就完全确定了光波的偏振状态。以下讨论中，取对于单色光，参数a1，a2，a1，a20，。

当=0，时，式（18-1）描述的 是一个线偏振光，偏振方向与x轴的夹角

1cos)称为线偏振光的方

位角（如图18-1所示） 。

a

a2

/2 且a1a2时， 当/2，

式（18-1）

描述的是一个圆偏振光，其特点是光矢量为角速度 图18-1 线偏振光

旋转，光矢量的端点的轨迹为一圆。的正负决定了光矢量的旋向，

/2时为右旋

圆偏振光，/2时为左旋圆偏振光（迎着光的方向观察，如图18-2所示）。 除了上述特殊情况，式（18-1）表示的是椭圆偏振光（如图18-3所示）。

图18-2 圆偏振光 图18-3 椭圆偏振光

偏振的一个重要应用是研究光波通过某个光学系统后偏振状态的变化来了解此系统的一些性质。

2、 偏振片和马吕斯定律

偏振片有一个透射轴（即偏振化方向）和一个与之垂直的消光轴，对于理想的偏振片，只有光矢量振动方向与透射轴方向平行的光波分量才能通过偏振片。因此光波通过偏振片后，将变成光矢量沿透射轴方向振动的线偏振光，因此利用偏振片可以产生线偏振光。 将两个偏振片P1和P2平行放置（如图18-4），它们的偏振化方向分别用它们上面的虚线表示。当自然光垂直入射P1后产生线偏振光。又由于自然光中光矢量对称均匀，所以将P1绕光的传播方向慢慢转动时，透过P1的光强不随P1的转动而变化，但它只有入射光强的一半。再使透过P1形成的线偏振光入射于偏振片P2，这时如果将P2绕光的传播方向慢慢转动，则因为只有平行于P2透射轴方向的光振动才允许通过，透过P2的光强将随P2的转动而变化。当P2的偏振化方向平行于入射光的光矢量方向，即P1和P2的偏振化方向平行时，透过它的光强最强。当P2的偏振化方向垂直于入射光的光矢量方向，即P1和P2的偏 振化方向垂直时，透过它的光强为零，称为消光。将P2旋转一周时，透射光光强出现两次最强，两次消光。这种情况只有在入射到P

2上的光是线偏振光时才会发生，因而这也就成为识别入

射光是线偏振光的依据。 在这个方案中，我们把产生线偏振光的偏振片P1称为起偏器，用以分析光的偏振片P2称为检偏器。

图18-4 线偏振光的产生和检测

以E1表示线偏振光的光矢量的振幅，当入射的线 偏振光的光矢量振动方向与检偏器的偏振化方向成角时（图18-5），透过检偏器的光矢量振幅E2只是E1在偏振化方向的投影，即E2E1cos。由于光强和光 振动振幅的平方成正比，若以I1表示入射线偏振光的光强，则透过检偏器后的光强I2为 I2I1cos

2

 (18-2)

这一公式称为马吕斯定律。由此式可见，当0，时，I2I1，光强最大；当

/2，3/2时，I20，没有光从检偏器射出，这就

是两个消光位置。但为其它角度 时，光强I2介于0和I1之间。

我们可以根据偏振光透过检偏器后透射光的光强变化情况区分偏振光的偏振状态：旋转 检偏器一周，如果出现透射光两次光强最强、两次消光现象的，其入射光为线偏振光；如果出现两次光强最强、两次光强最弱但不消

光的，其入射光为椭圆偏振光；如果每个方向光强都不变 图18-5 马吕斯定律 的，则为圆偏振光。

偏振片的应用很广。如汽车夜间行车时为了避免对方汽车灯光晃眼以保证安全行车，可以在所有汽车的车窗玻璃和车灯前装上与水平方向成45

°角，而且向同一方向倾斜的偏

振片。这样，相向行驶的汽车可以都不必熄灯，各自前方的道路仍然照亮，同时也不会被对方车灯晃眼。

偏振片也可用于制成太阳镜和照相机的滤光镜。有的太阳镜，特别是观看立体电影的眼镜的左右两个镜片就是用偏振片做的，它们的偏振化方向互相垂直。 3、 波片和双折射

当一束自然光穿过各向异性的晶体（如方解石晶体）时分成两束线偏振光的现象称为双折射现象，见图18-6。其中的一条折射光服从折射定律，沿各方向的光的传播速度相同，各向折射率n0相同，且在入射面内传播，这一条光称为寻常光，简称o光。另一条折射光不服从折射定律，沿各方向的光的传播速度不相同，各向折射率ne不相同，并且不一定在入射面内传播，这一条光称为非常光，简称e光。一般情况o光和e光的传播方向不一样，光矢量振动方向不互相垂直。在双折射晶体内存在一个固定的方向，在该方向上o光、e光的传播速度相同，折射率相同，两光线重合，这个方向称为晶体的光轴。利用晶体的双折射现象可以把晶体设计成一种特殊的元件——波片来产生偏振光。注意，在设计波片时光轴是平行于波片的表面。当平行单色光垂直入射波片时，在波片分解的o光和e光同方向传播且垂直于波片表面，而且光矢量的振动方向互相垂直，o光光矢量垂直于光轴，e光光矢量平行于光轴，但是传播速度不相同，即折射率不相同；如果波片厚度为d，从波片出射时就会产生相位差



2

n0ne)d （18-3）



图18-6 双折射现象

式中λ为光波在真空中的波长，n0、ne代表o光、e光在波片的折射率。在设计波片时，波片厚度不同，相位差就不一样。常用的波片中，若2k的波片称为全波片；

2k的称为半波片或1/2波片；2k/2的称为1/4波片。

下面我们考虑线偏振光经过波片后偏振态的变化，如图18-7所示，入射的线偏振光振动方向的方位角为。见图18-8，光轴在x方向，则e光光矢量在x方向，o光光矢量在y方向。入射的线偏振光可沿x和y方向分解为e光和o光，它们同频同相，可表示为：

图18-7 线偏振光经过波片的偏振态变化

EeaecostEoaocost

（18-4）

经过波片后，两分量变成

（18-5）

式中ttned/c

18-5）可以看出经过线偏振光经过波片后出来的光一般是椭圆

（偏振光。具体情况见表18-1，入射光为线偏振光，



]。

2,2

表18-1 三种波片的偏振态

4、 反射起偏振和布儒斯特角

自然光在两种各向同性的电介质的分界面上反射和折射时，不仅光的传播方向要改变，

而且偏振状态也要发生变化。一般情况下，反射光和折射光都是部分偏振光。反射光中振动方向垂直入射面得成分比平行于入射面的成分占优势；折射光中振动方向平行于入射面的成分比垂直于入射面的成分占优势，见图18-9。

理论和实验都证明，反射光的偏振化程度和入射角有关。当入射角等于某一特定值ib时，反射光是光振动垂直于入射面的线偏振光（图18-10）。这个特定的入射角ib称为起偏振角， 当光线以起偏振角入射时，反射光和折射光的传播方向相互垂直，即

ib

r



2

根据折射定律，有

n1sinibn2sinrn2cosib 即

tanib



n2

n1

（18-6）

式（18-6）所反映的规律称为布儒斯特定律，起偏振角ib也称为布儒斯特角，是为了纪念在1812年从实验上确定这一定律的布儒斯特而命名的。

【实验内容与要求】

1、 仪器检查（见表2，请打勾，如缺零件请向指导教师报告情况，实验完成恢复原位）

表18-2 仪器清单

2、 偏振片的特性和马吕斯定律的验证

（1） 将已装有偏振片的SZ-51型偏振片波片架（P1置于0°）和光电探头安装在机座导轨的滑动座上，打开氦氖激光器预热10分钟，调至等高共轴，然后旋转激光器使光电放大器显示一个较大值（从这我们可以看出所发出的氦氖激光的偏振状态是什么？）。注意：光电放大器前面板有一个增益调节旋钮，可以酌情调节，但需注意增益过大而溢出。 （2） 将已装有另1片偏振片的SZ-51型偏振片波片架P2和小白屏安装在机座导轨的滑动座上，顺序见图18-12，调至等高共轴。旋转检偏器P2一周，通过小白屏观察透射光的光强变化现象，请试描述该现象。

图18-2 起骗与检偏

（3） 验证马吕斯定律：拿掉小白屏，通过连接光电流放大器的光电探头测量透射光强。 旋

转检偏器P2，从0°到90°，记录透射光强（注意测量过程中不可调节增益旋钮） 于表18-3，

2

画出光强I与cos的曲线，得出结论。

表18-3 光强与角度的关系

3、 波片的特性研究

（1） 起偏器Ｐ置于0°不变，检偏器P2置于90°，即两片偏振片处于正交状态，在１它们 中间插入半波片C，调至等高共轴，见图18-13，旋转波片一周，通过白屏或光电探头观察消光的次数并解释这一现象。

图18-13 波片的特性研究

（2） 将半波片转至一任意角度（不要取0°、90°、180°、270°），然后旋转检偏器P2 一周，观察发生的现象并作出解释。

（3） 起偏器P1仍置于0°不变，检偏器P2置于90°，转动半波片使消光。再将其

转动 15°，破坏其消光；转动检偏器P2至消光位置，并记录检偏器P2所转动的角度。 （4） 继续将半波片转15°（即总转动角为30°），记录检偏器达到消光所转总角 度。依 次使半波片总转角为45°、60°、75°、90°，记录检偏器消光时所转总角度，见表18-4。

表18-4 半波片的特性研究

【注意事项】

1、 切勿用眼睛直视激光器的轴向输出光束，以免视网膜受到永久性的伤害。 2、 取放光学元件应小心，不许触摸光学表面。

3、 因有些偏振片的检偏特性不理想，不能完全消光，只有采取比较的方法，找到一个消光 相对来说能达到最暗的位置。

4、 在同一组含有相对光强测量的数据中，光电流放大器的增益调节必须是一致的，实验中 可以进行相对光强修正（即读数减掉本底电流）。

【思考问题】

1、 迎着太阳驾车，路面的反光很耀眼，一种用偏振片做成的太阳镜能减弱甚至消除这种眩光。这种太阳镜较之普通的墨镜有什么优点？应如何设置它的偏振化方向？ 答：普通的太阳镜只能降低光的强度，不能有效清除亮面的反光和四面八方的眩光，而偏光镜除了防紫外线和降低光的强度以外，还可以有效滤除眩光。使光的振动平面和偏振轴平行时，偏振光滤光片才能使偏振光透。

2、 设计一个方案区别自然光、部分偏振光、圆偏振光、椭圆偏振光和线偏振光。

答：用偏振片进行观察，

1.若光强随偏振片的转动没有变化，这束光是自然光或圆偏振光。这时在偏振片之前放1/4玻片，再转动偏振片。如果强度仍然没有变化是自然光；如果出现两次

消光，则是圆偏振光，因为1/4玻片能把圆偏振光变为线偏振光；

2.如果用偏振片进行观察时，光强随偏振片的转动有变化但没有消光，则这束光是部分偏振光或椭圆偏振光。这时可将偏振片停留在透射光强度最大的位置，在偏振片前插入1/4玻片，使玻片的光轴与偏振片的投射方向平行，再次转动偏振片会若出现两次消光，即为椭圆偏振光，即椭圆偏振片变为线偏振光；若还是不出现消光，则为部分偏振光；

3.如果随偏振片的转动出现两次消光，则这束光是线偏振光。

3、 在透振方向互相垂直的两片偏振片中插入1/2波片，使光轴和起偏器的透振方向平行， 那么透过检偏器的光是亮还是暗？为什么？将检偏器旋转90度，透出的光亮暗是否有变化？

答：暗，因为经过起偏器后的线偏振光的偏振方向与波片光轴平行，与波片光轴垂

直方向没有分量，此时不发生双折射效应，经过波片后仍然是原方向振动的线偏振光，所以消光。将检偏器旋转90度后，光斑的亮暗有变化，变亮，因为经过波片后仍然是原方向振动的线偏振光，检偏器旋转90度后正好与线偏振光振动方向一致。

实验18 光的偏振实验

亡灵 311300

【实验目的】

1、 理解偏振光的基本概念，偏振光的起偏与检偏方法；

2、 学习偏振片与波片的工作原理与使用方法。

【仪器用具】

SGP-2A型偏振光实验系统

【实验原理】

1、 光波偏振态的描述 一般用光波的电矢量（又称光矢量）的振动状态来描述光波的偏振。按光矢量的振动状态可把光波偏振态大体分成五种：自然光、线偏振光、部分偏振光、圆偏振光和椭圆偏振光。这里重点讨论偏振光的描述。

一个单色偏振光可分解为两个偏振方向互相垂直的线偏振光的叠加，即

（ 18-1 ）

式中为x方向偏振分量相对于y方向偏振分量的位相延迟量，a1，a2分别是两偏振分量的振幅，为光波的圆频率。

就完全确定了光波的偏振状态。以下讨论中，取对于单色光，参数a1，a2，a1，a20，。

当=0，时，式（18-1）描述的 是一个线偏振光，偏振方向与x轴的夹角

1cos)称为线偏振光的方

位角（如图18-1所示） 。

a

a2

/2 且a1a2时， 当/2，

式（18-1）

描述的是一个圆偏振光，其特点是光矢量为角速度 图18-1 线偏振光

旋转，光矢量的端点的轨迹为一圆。的正负决定了光矢量的旋向，

/2时为右旋

圆偏振光，/2时为左旋圆偏振光（迎着光的方向观察，如图18-2所示）。 除了上述特殊情况，式（18-1）表示的是椭圆偏振光（如图18-3所示）。

图18-2 圆偏振光 图18-3 椭圆偏振光

偏振的一个重要应用是研究光波通过某个光学系统后偏振状态的变化来了解此系统的一些性质。

2、 偏振片和马吕斯定律

偏振片有一个透射轴（即偏振化方向）和一个与之垂直的消光轴，对于理想的偏振片，只有光矢量振动方向与透射轴方向平行的光波分量才能通过偏振片。因此光波通过偏振片后，将变成光矢量沿透射轴方向振动的线偏振光，因此利用偏振片可以产生线偏振光。 将两个偏振片P1和P2平行放置（如图18-4），它们的偏振化方向分别用它们上面的虚线表示。当自然光垂直入射P1后产生线偏振光。又由于自然光中光矢量对称均匀，所以将P1绕光的传播方向慢慢转动时，透过P1的光强不随P1的转动而变化，但它只有入射光强的一半。再使透过P1形成的线偏振光入射于偏振片P2，这时如果将P2绕光的传播方向慢慢转动，则因为只有平行于P2透射轴方向的光振动才允许通过，透过P2的光强将随P2的转动而变化。当P2的偏振化方向平行于入射光的光矢量方向，即P1和P2的偏振化方向平行时，透过它的光强最强。当P2的偏振化方向垂直于入射光的光矢量方向，即P1和P2的偏 振化方向垂直时，透过它的光强为零，称为消光。将P2旋转一周时，透射光光强出现两次最强，两次消光。这种情况只有在入射到P

2上的光是线偏振光时才会发生，因而这也就成为识别入

射光是线偏振光的依据。 在这个方案中，我们把产生线偏振光的偏振片P1称为起偏器，用以分析光的偏振片P2称为检偏器。

图18-4 线偏振光的产生和检测

以E1表示线偏振光的光矢量的振幅，当入射的线 偏振光的光矢量振动方向与检偏器的偏振化方向成角时（图18-5），透过检偏器的光矢量振幅E2只是E1在偏振化方向的投影，即E2E1cos。由于光强和光 振动振幅的平方成正比，若以I1表示入射线偏振光的光强，则透过检偏器后的光强I2为 I2I1cos

2

 (18-2)

这一公式称为马吕斯定律。由此式可见，当0，时，I2I1，光强最大；当

/2，3/2时，I20，没有光从检偏器射出，这就

是两个消光位置。但为其它角度 时，光强I2介于0和I1之间。

我们可以根据偏振光透过检偏器后透射光的光强变化情况区分偏振光的偏振状态：旋转 检偏器一周，如果出现透射光两次光强最强、两次消光现象的，其入射光为线偏振光；如果出现两次光强最强、两次光强最弱但不消

光的，其入射光为椭圆偏振光；如果每个方向光强都不变 图18-5 马吕斯定律 的，则为圆偏振光。

偏振片的应用很广。如汽车夜间行车时为了避免对方汽车灯光晃眼以保证安全行车，可以在所有汽车的车窗玻璃和车灯前装上与水平方向成45

°角，而且向同一方向倾斜的偏

振片。这样，相向行驶的汽车可以都不必熄灯，各自前方的道路仍然照亮，同时也不会被对方车灯晃眼。

偏振片也可用于制成太阳镜和照相机的滤光镜。有的太阳镜，特别是观看立体电影的眼镜的左右两个镜片就是用偏振片做的，它们的偏振化方向互相垂直。 3、 波片和双折射

当一束自然光穿过各向异性的晶体（如方解石晶体）时分成两束线偏振光的现象称为双折射现象，见图18-6。其中的一条折射光服从折射定律，沿各方向的光的传播速度相同，各向折射率n0相同，且在入射面内传播，这一条光称为寻常光，简称o光。另一条折射光不服从折射定律，沿各方向的光的传播速度不相同，各向折射率ne不相同，并且不一定在入射面内传播，这一条光称为非常光，简称e光。一般情况o光和e光的传播方向不一样，光矢量振动方向不互相垂直。在双折射晶体内存在一个固定的方向，在该方向上o光、e光的传播速度相同，折射率相同，两光线重合，这个方向称为晶体的光轴。利用晶体的双折射现象可以把晶体设计成一种特殊的元件——波片来产生偏振光。注意，在设计波片时光轴是平行于波片的表面。当平行单色光垂直入射波片时，在波片分解的o光和e光同方向传播且垂直于波片表面，而且光矢量的振动方向互相垂直，o光光矢量垂直于光轴，e光光矢量平行于光轴，但是传播速度不相同，即折射率不相同；如果波片厚度为d，从波片出射时就会产生相位差



2

n0ne)d （18-3）



图18-6 双折射现象

式中λ为光波在真空中的波长，n0、ne代表o光、e光在波片的折射率。在设计波片时，波片厚度不同，相位差就不一样。常用的波片中，若2k的波片称为全波片；

2k的称为半波片或1/2波片；2k/2的称为1/4波片。

下面我们考虑线偏振光经过波片后偏振态的变化，如图18-7所示，入射的线偏振光振动方向的方位角为。见图18-8，光轴在x方向，则e光光矢量在x方向，o光光矢量在y方向。入射的线偏振光可沿x和y方向分解为e光和o光，它们同频同相，可表示为：

图18-7 线偏振光经过波片的偏振态变化

EeaecostEoaocost

（18-4）

经过波片后，两分量变成

（18-5）

式中ttned/c

18-5）可以看出经过线偏振光经过波片后出来的光一般是椭圆

（偏振光。具体情况见表18-1，入射光为线偏振光，



]。

2,2

表18-1 三种波片的偏振态

4、 反射起偏振和布儒斯特角

自然光在两种各向同性的电介质的分界面上反射和折射时，不仅光的传播方向要改变，

而且偏振状态也要发生变化。一般情况下，反射光和折射光都是部分偏振光。反射光中振动方向垂直入射面得成分比平行于入射面的成分占优势；折射光中振动方向平行于入射面的成分比垂直于入射面的成分占优势，见图18-9。

理论和实验都证明，反射光的偏振化程度和入射角有关。当入射角等于某一特定值ib时，反射光是光振动垂直于入射面的线偏振光（图18-10）。这个特定的入射角ib称为起偏振角， 当光线以起偏振角入射时，反射光和折射光的传播方向相互垂直，即

ib

r



2

根据折射定律，有

n1sinibn2sinrn2cosib 即

tanib



n2

n1

（18-6）

式（18-6）所反映的规律称为布儒斯特定律，起偏振角ib也称为布儒斯特角，是为了纪念在1812年从实验上确定这一定律的布儒斯特而命名的。

【实验内容与要求】

1、 仪器检查（见表2，请打勾，如缺零件请向指导教师报告情况，实验完成恢复原位）

表18-2 仪器清单

2、 偏振片的特性和马吕斯定律的验证

（1） 将已装有偏振片的SZ-51型偏振片波片架（P1置于0°）和光电探头安装在机座导轨的滑动座上，打开氦氖激光器预热10分钟，调至等高共轴，然后旋转激光器使光电放大器显示一个较大值（从这我们可以看出所发出的氦氖激光的偏振状态是什么？）。注意：光电放大器前面板有一个增益调节旋钮，可以酌情调节，但需注意增益过大而溢出。 （2） 将已装有另1片偏振片的SZ-51型偏振片波片架P2和小白屏安装在机座导轨的滑动座上，顺序见图18-12，调至等高共轴。旋转检偏器P2一周，通过小白屏观察透射光的光强变化现象，请试描述该现象。

图18-2 起骗与检偏

（3） 验证马吕斯定律：拿掉小白屏，通过连接光电流放大器的光电探头测量透射光强。 旋

转检偏器P2，从0°到90°，记录透射光强（注意测量过程中不可调节增益旋钮） 于表18-3，

2

画出光强I与cos的曲线，得出结论。

表18-3 光强与角度的关系

3、 波片的特性研究

（1） 起偏器Ｐ置于0°不变，检偏器P2置于90°，即两片偏振片处于正交状态，在１它们 中间插入半波片C，调至等高共轴，见图18-13，旋转波片一周，通过白屏或光电探头观察消光的次数并解释这一现象。

图18-13 波片的特性研究

（2） 将半波片转至一任意角度（不要取0°、90°、180°、270°），然后旋转检偏器P2 一周，观察发生的现象并作出解释。

（3） 起偏器P1仍置于0°不变，检偏器P2置于90°，转动半波片使消光。再将其

转动 15°，破坏其消光；转动检偏器P2至消光位置，并记录检偏器P2所转动的角度。 （4） 继续将半波片转15°（即总转动角为30°），记录检偏器达到消光所转总角 度。依 次使半波片总转角为45°、60°、75°、90°，记录检偏器消光时所转总角度，见表18-4。

表18-4 半波片的特性研究

【注意事项】

1、 切勿用眼睛直视激光器的轴向输出光束，以免视网膜受到永久性的伤害。 2、 取放光学元件应小心，不许触摸光学表面。

3、 因有些偏振片的检偏特性不理想，不能完全消光，只有采取比较的方法，找到一个消光 相对来说能达到最暗的位置。

4、 在同一组含有相对光强测量的数据中，光电流放大器的增益调节必须是一致的，实验中 可以进行相对光强修正（即读数减掉本底电流）。

【思考问题】

1、 迎着太阳驾车，路面的反光很耀眼，一种用偏振片做成的太阳镜能减弱甚至消除这种眩光。这种太阳镜较之普通的墨镜有什么优点？应如何设置它的偏振化方向？ 答：普通的太阳镜只能降低光的强度，不能有效清除亮面的反光和四面八方的眩光，而偏光镜除了防紫外线和降低光的强度以外，还可以有效滤除眩光。使光的振动平面和偏振轴平行时，偏振光滤光片才能使偏振光透。

2、 设计一个方案区别自然光、部分偏振光、圆偏振光、椭圆偏振光和线偏振光。

答：用偏振片进行观察，

1.若光强随偏振片的转动没有变化，这束光是自然光或圆偏振光。这时在偏振片之前放1/4玻片，再转动偏振片。如果强度仍然没有变化是自然光；如果出现两次

消光，则是圆偏振光，因为1/4玻片能把圆偏振光变为线偏振光；

2.如果用偏振片进行观察时，光强随偏振片的转动有变化但没有消光，则这束光是部分偏振光或椭圆偏振光。这时可将偏振片停留在透射光强度最大的位置，在偏振片前插入1/4玻片，使玻片的光轴与偏振片的投射方向平行，再次转动偏振片会若出现两次消光，即为椭圆偏振光，即椭圆偏振片变为线偏振光；若还是不出现消光，则为部分偏振光；

3.如果随偏振片的转动出现两次消光，则这束光是线偏振光。

3、 在透振方向互相垂直的两片偏振片中插入1/2波片，使光轴和起偏器的透振方向平行， 那么透过检偏器的光是亮还是暗？为什么？将检偏器旋转90度，透出的光亮暗是否有变化？

答：暗，因为经过起偏器后的线偏振光的偏振方向与波片光轴平行，与波片光轴垂

直方向没有分量，此时不发生双折射效应，经过波片后仍然是原方向振动的线偏振光，所以消光。将检偏器旋转90度后，光斑的亮暗有变化，变亮，因为经过波片后仍然是原方向振动的线偏振光，检偏器旋转90度后正好与线偏振光振动方向一致。